.RU

Таблица 6.1. Параметры сжиженных однородных газов - In the book of known member of Russian academy of cosmonautics...


^ Таблица 6.1. Параметры сжиженных однородных газов




Название

Атомар

Кван

Номер

Число

Кван-

Номер

Расчетная

Эксперимен-

Атомар-

Расчетное

Эксперимен-

Примечание

п/

газа

ный

товое

периода

σ

товое

группы

темпе-

тальная темпе-

ная

изменение

тальное




п




номер

число

n




число

N

ратура

ратура кипе-

масса

энтропии

изменение










Z

I







J




кипения

ния, разделен-

А

ΔS/π =

энтропии




























Т°К/е

ная на е




(A+Z+I)  25

Q /(π . Т°К)




1.

Водород

1

0

1

2

0

7

8

7,5

1

14*

14

A*=8-A=N




Н2


































Z*=8-Z=N








































ΔS/π =A*+Z*

2.

Гелий

2

0

1

0

-1

8

2

1, 5

4

6

6







Не






































3.


Азот N2


7


+1


2


2


0


5


28


28


14


22


22,5




4.

Кислород

8

+1

2

2

0

6

33

33

16

25

24







02





































5.

Фтор

9

+1

2

2

-1

7

31

31

19

25

24,5







F2





































6.

Неон

10

0

2

0

-1

8

10

10

20

20

20

ΔS/π =А




Ne





































7.

Хлор

17

+1

3

2

+1

7

88

88

35,5

26

27







CL2





































8.

Аргон

18

-1

3

0

+1

8

33

32

40

25

24







Аг





































9.

Криптон

36

0

4

0

0

8

44

44

84

25

24







Кг





































10.

Ксенон

54

-1

5

0

0

8

61

61

131

25

24







Хе







































Оказалось, что эти связи температуры и энтропии имеют свою значимость при определении перехода вто­рого рода, т. е. перехода в сверхпроводящее состояние. Так как возникновение сверхпроводимости можно рас­сматривать как фазовый переход от менее к более упо­рядоченному состоянию, то были обоснованы условия возникновения сверхпровдимости вблизи точек перехо­да:

Электронная упорядоченность обусловливается под­бором элементов с учетом положения каждого атома в элементарной ячейке.

Наличие потенциала притяжения электронов обу­словливается подбором элементов по их энергетическим характеристикам, определяющим максимальную энер­гию связи компоненты в соединении.

Критическая температура перехода в сверхпроводя­щее состояние определяется наличием в кристалличе­ской структуре ион-молекул, например, О22- , возникаю­щих вследствие пространственного ограничения в эле­ментарной ячейке соединения и обусловленных взаи­модействием непосредственно не связанных между со­бой атомов. Тепловое движение является причиной скачкообразного изменения расстояния между ион-молекулами, вследствие чего обмен энергией между ва­лентными электронами сверхпроводящей системы нару­шается, так как потенциал притяжения электронов приобретает хаотическое движение.

Следовательно, критическая температура Т перехода в сверхпроводящее состояние выражается в градусах Кельвина следующим соотношением [78], которое уста­новлено при исследовании фазовых переходов первого рода:



Т = е [Z + I + (nσ + J) N] , (6.1)

где е — значение числа, выраженное в К.см и равное 2,718... К • см; Z — атомный номер характеризует заряд ядра элемента (число протонов); I — квантовое число ( + 1, 0, -1), характеризующее изменение состояния. Из­менение состояния вызвано поглощением или излуче­нием атомом кванта энергии; n — номер внешнего энергетического уровня атома определяется номером периода, в котором находится элемент; σ — число атомов в молекуле; J — квантовое число ( + 1, 0, -1), характери­зующее изменение энергетического уровня электрона; N — число внешних электронов атома, равное номеру группы периодической таблицы элементов.

Числа, стоящие в прямых скобках выражения (6.1) представляются как волновые числа и выражаются в данном случае в обратных сантиметрах.

Фазовый переход описывается изменением энтропии для одного моля вещества ΔS, которое характеризует скачкообразное изменение теплоемкости и выражается в

Дж/(моль.К) следующим соотношением [78:

ΔS = π (А + Z + I)

(6.2)

где π — число, равное 3,14...; А — число нуклонов (атомная масса) ; Z — число электронов (атомный номер элемента); I — квантовое число (+1, 0, -1), характери­зующее поглощаемый или излучаемый фотон. При этом в соотношении ΔS выражение для молярной теплоемко­сти есть Cv = (A + Z + I )  25. Как видим, размерность изменения энтропии определяется единицей молярной теплоемкости, что приводит к полному согласованию размерностей. Заметим, что структурное представление характеризует молярную теплоемкость твердых тел числом 25, как предельное значение взаимосвязанных частиц: протонов, нейтронов, электронов, фотонов, раз­мещаемых в сферическом объеме [79].



Вывод соотношений (6.1) и (6.2) произведен на осно­вании известных положений: для перехода системы из жидкого состояния в газообразное в точке кипения за­трачивается энергия (работа). Работа сама по себе пред­полагает упорядоченное движение частиц. Закономер­ности перехода жидкой макроскопической системы в пар наглядно можно сформулировать, исходя из описа­ния отдельных микрочастиц.

Вывод критической температуры Т произведен из приближенного равенства, характеризующего энергию одиночного атома [41]: kT  e2(Z + N)/(rRо), где k — по­стоянная Больцмана (или универсальная газовая посто­янная в расчете на атом); е — заряд электрона; г — первый боровский радиус, соответствующий основному состоянию в атоме водорода; Rо — постоянная Ридберга, равная 109737 см"1. Вспомним, что волновое число, эк­вивалентное энергии ионизации атома водорода, носит такое название; Z — число протонов ядра (порядковый номер элемента); N — число внешних электронов атома (номер группы периодической системы). Учет внешних электронов связан с тем, что в тепловом движении большинство электронов не может участвовать.

Большие возможности фрактального анализа заклю­чаются в том, что в нем рассматриваются совокупности точек в качестве основных объектов. Эта особенность аффинной геометрии (см. п. 2.1) согласуется с фунда­ментальной структурой фрактальной физики, в которой фотоны, электроны, ядра представляются электрически­ми зарядами. Возбужденные внешние электроны взаи­модействуют с вихревой структурой пространства атома (см. ранее), что вызывает возникновение фотонов. Чем больше внешних электронов и чем больше заряд ядра (число протонов), тем необходимо больше затрачивать работу (энергию) для образования фазового перехода. Поэтому можно электроны и протоны представить как волновые числа. Единицей волновых чисел является в данном случае обратный сантиметр. Теперь мы получаем



в написанном выше выражении полное согласование размерностей.

В вышеприведенном выражении е2/r = Xа, постоян­ная Хартри — единица измерения энергии равной уд­военной энергии основного состояния атома водорода (т. е. потенциальной энергии атома водорода) и составляет 27,212 эВ. Тогда Т= Xa (Z + N)/(Ro • k), где k - значение постоянной Больцмана, выраженное в эВ на Кельвин, равное 0,862.10-4 эВ/К. Используя фрактальное пред­ставление состояния связанного в молекулу атома, по­следнее соотношение представлено в виде: Т = Хa [Z + I + (nσ + J)N)/(Ro • k), где n — номер уровня задает энергию электрона. Поэтому число σ соответственно равно 2 и 0 для двухатомного и атомарного вещества. (Заметим, σ может принимать значение 1 для атомарного кислорода. Для кислорода воды — это значение равно 2).

Полученное соотношение характеризует температуру превращения жидкой макроскопической системы в пар при нормальном давлении, при этом максимальное зна­чение совершенной работы примерно равно глубине потенциальной ямы связанного атома, когда атом пере­ходит в свободное состояние. Разрыв межмолекулярных связей наступает раньше достижения нуля потенциаль­ной энергии атома. Поэтому коэффициент пропорцио­нальности полученного соотношения Xa/(Ro • k) = 2,876... приближается по величине к числу е = 2,718... Тогда температура кипения Т однородных веществ выражена соотношением (6.1), а результаты исследования сведены в таблицу 6.1.

Следует заметить, что большой интерес представляет исследование дейтерия и трития, которые по своим атомным массам отличаются соответственно в 2 и 3 раза по сравнению с атомной массой водорода, однако тем­пературы кипения отличаются незначительно — на ве­личину 1/2 — спина нейтронов, умноженного на число е = 2,718...



В сложных соединениях установленные температуры кипения являются инвариантом, т. е. не зависят от структурной формулы соединения. Так, при образовании молекулы метана у атома углерода подверглись гибри­дизации один s- и три р-электрона и получились четыре одинаковые гибридные связи. В результате температура кипения метана определяется, в соответствии со структур­ной формулой, суммированием для каждой связи нату­ральных температур кипения (в е К) как для углерода, ко -торая определена соотношением (6.1) и равна 9, так и тем­пературы кипения атомарного водорода, которая равна 1. К полученному результату добавляется единица, характери­зующая поглощение кванта энергии. Тогда температуру кипения метана СН4 выразим в численном виде: Т/е = 4( Тс/е + Тн/е) + 1 = 4(9 + 1)+ 1 = 41.

Интересные результаты получаются при исследовании процесса кипения воды. Молекула воды окружена че­тырьмя соседними соединениями: каждый атом водоро­да, уже связанный с кислородом, может приближаться к атому кислорода другой молекулы и образовывать с ним связь. Эта связь дает возможность каждой молекуле воды связаться с четырьмя другими. Поэтому температу­ру кипения воды выразим в численном виде: Т/е = 4(Т0/е + Тн/е) + 1 = 4(33 + 1) + 1 = 137. Полученный ре­зультат (число 137) наводит на мысль, что вода и тонкая структура пространства являются основными энергети­ческими носителями для обеспечения развития жизни (см. п. 3.3).

Температура тела человека (его фазового перехода) 36,8°С равна температуре кипения воды 100°С, разделен­ной на е = 2,718... Это говорит о том (см. п. 5.1), что температура фазового перехода человека в Кельвинах Т/е = (273,2+ 3б,8)/е = 114 определяется структурой углевода молекулы ДНК (дезоксирибонуклеиновая ки­слота), формулу которого можно представить как С5Н10О4. Здесь не хватает одного атома кислорода (66]. Поэтому этот углевод назвали обескислороженной ри-



бозой — дезоксирибозой. Молекула ДНК состоит из трех частей: молекулы фосфорной кислоты, молекулы дезоксирибозы и молекулы азотосодержащего соедине­ния, называемого азотистым основанием. Молекулу уг­левода в среднем можно представить из пяти групп СН, одного атома кислорода О, двух атомов водорода Н, трех групп ОН/2, цифра 2 характеризует, что данные соеди­нения являются общими с двумя другими частями ДНК. Поэтому температуру фазового перехода человека вы­разим в численном виде как:

Т/е = 5(Тс/е+Тн/е)+То/е+2Тн/е + 3(Т0/е + Тн/е)/2 = = 5(9+1)+ 32+2 • 1+3(19+1)72 = 114. Температура ки­пения кислорода-карбонила, в соответствии с формулой (6.1), в натуральных единицах равна 32, а для кислорода-гидроксила соответственно равна 19. Обратим внимание, что температура кипения кислорода-карбонила соот­ветствует температуре кипения кислорода воды (см. ра­нее), хотя и меньше на единицу.

Вывод соотношения (6.2) сделан на основании того, что система находится в равновесии при температуре Т. Тогда, передав ей бесконечно малое количество теплоты dQ, получим элементарное изменение энтропии [53]: dS = dQ/Т = Cv • dT/T, где использовали определение те­плоемкости при постоянном объеме, как Cv(Т) = (dQ/dT)v. Температура кипения Т характеризует уровень особой точки процесса парообразования и определяет наступление разрыва межмолекулярных связей. Измене -ние энтропии жидкого газа представим в виде выраже­ния несобственного (расходящегося) интеграла, при этом учтем, что теплоемкость постоянна вблизи точки кипе­ния (Т ± ε), где ε — бесконечно малое изменение темпе­ратуры кипения. Главное значение (V.P.) несобственного интеграла, после замены переменных, является искомым результатом — изменением энтропии в точке кипения:

(Т+ ε)

ΔS = V.P. Сv  [l/(ξ-T)].δξ = π.Cv .

(Т- ε)






Так как теплоемкость Cv, зависит от количества и типа вещества, то изменение энтропии при кипении одного моля при нормальном давлении однородного газа пред­ставлено в форме (6.2). Размерность изменения энтропии определяется единицей молярной теплоемкости.

Для веществ, состоящих из сложных молекул, энтро­пия определяется в соответствии со структурной фор­мулой, как сумма элементарных энтропии (в натураль­ных единицах) всех элементов, составляющих молекулу без учета обобществляемых электронов (точек прикос­новения электрических объектов) элемента, входящих в электронные пары. Последнее уточнение определяет, что энтропия — качественная характеристика материи. На примере метана СН4, определим изменение энтропии как

ΔS/π = AC + ZC +4AH + 1 = 12 + 6 + 4 + 1 = 23, где

к результату добавлена единица, характеризующая по­глощение кванта энергии. Заметим, что ограничение энтропии для сложных веществ происходит при величи­не, большей 25.

Однако для воды такое ограничение не выполняется. Выше показано, что каждая молекула воды связана с четырьмя другими. Поэтому изменение энтропии воды

определим как ΔS/π = ΔSо/π + 4(Aн + Zн) +1 = 25+4(1+1) +1 = 34. Такое отклонение энтропии вызывается способностью молекулы воды удваивать свои связи. В удвоении связей молекулы воды просматрива­ются свойства живых организмов размножаться, уд­ваиваться в числе при делении клеток. Это указывает, что вода является основным энергетическим носителем и соответственно основой для развития живой материи (см. главу 5).

Следствием установленных взаимосвязей и форм частиц является раскрытие механизма сверхпроводимо­сти [1, 5]. На рис. 6.2 показано энергетическое изобра­жение явления сверхпроводимости в керамических со­единениях. На плоскости, имитирующей двумерную кристаллическую решетку, находится связанная кор-



пускулярная система, состоящая из трех (четырех) эле­ментов, причем у среднего элемента, например, 6 внеш­них электронов, а у нижнего и верхнего — по 3 внешних электрона. Электроны элементов спариваются «полюсами», между которыми имеется потенциал при­тяжения из - за разной энергии связи.

Потенциал



^ Рис. 6.2. Энергетическое изображение явления сверхпроводимости в керамических соединениях

В некий момент одна из взаимодействующих частиц — электрон первого элемента испускает квант электро­магнитного поля. Мы .уже знаем из модели атома (см. п. 4.2), что возникновение фотона обусловлено взаимодей­ствием возбужденного электрона с вихревой структурой пространства атома. Это обсуждалось выше при рас­смотрении проводимости полупроводникового прибора. Там же установлено, что носителем электромагнитного взаимодействия является не имеющий заряда фотон (квант), так как его составляющие противоположно за­ряжены. Взаимодействующие друг с другом частицы с большой скоростью обмениваются квантом. Действие распространяется от частицы к частице через ядро сред -него элемента и передается внешним электронам третьего (четвертого) элемента. Таким образом, обмен энергией между валентными электронами нижнего и




верхнего элементов происходит без рассеяния, а процесс создания электрического тока можно представить как рождение уединенных волн — солитонов, несущих от­рицательный электрический заряд, который указан на рис. 6.2, как результат сложения зарядов взаимодейст­вующих частиц. При этом критический ток определяется содержанием нижнего элемента — иттрия — на примере системы Y-Ba-Cu-O. Однако в проводниках обмен энергией между валентными электронами происходит с рассеянием ввиду отсутствия согласованности взаимо­действия между ними.

Таким образом, несмотря на проведенный в 1916 г. опыт по определению носителей заряда в металлах (см. п. 1.4), нынешняя физика не могла описать природу электрической проводимости в проводниках, полупро­водниках и сверхпроводниках. Однако фрактальная физика показала, что возникающие фотоны в про­странственной структуре соединений являются не только инициаторами возбуждения электронов или дырок ато­ма, но также и энергетическими носителями, ибо фото­ны при взаимодействии с электроном или дыркой обес­печивают рождение уединенных волн — солитонов, не­сущих отрицательный или положительный электриче­ский заряд. Явление электрической проводимости по­могло понять природу электромагнитного поля движу­щихся электронов и возникающую при таком процессе поляризацию структуры пространства (см. п. 3.3). Под влиянием электронов происходит поляризация структу­ры пространства, которую можно также представить как процесс образования солитонов.

Такое понимание механизма сверхпроводимости по­зволило синтезировать химическое соединение YBa2Ag3S7 [80] с критической температурой Тс = 194 К, а позже дос­тигнута Тс = 210 К. На этом примере мы убедились, что критическая температура имеет квантовый характер, под­твердив тем самым наши теоретические изыскания, пред­ставленные соотношениями (6.1) и (6.2). Критическая тем-



пература этого соединения определяется в основном на­личием пирит-ионов S22- в кристаллической структуре и зависит от их энергетического состояния. В конечном счете достигнутый результат обусловил возможность синтези­ровать с устойчивой сверхпроводимостью материал YBa2Ag3Se7 до температуры кипения воды [81].

Для получения сверхпроводника YBa2Ag3Se7 были подготовлены три селенидных соединения: селенид се­ребра Ag2Se, селенид бария с селеном (ввиду непрочного соединения селенид бария) BaSe + Se2, селенид иттрия Y2Se3. Для получения вещества с заданным стехиометрическим составом исходная смесь была помещена в тигель плазмотронной технологической установки, в котором при высокой температуре проходила твердо­фазная реакция:

Y2Se3/2 + 2(BaSe + Se2) + 3Ag2Se/2  YBa2Ag3Se9  YBa2Ag3Se7.

Полученный сверхпроводник в виде поликристалли­ческого порошка темно-серого цвета явился оптималь­ным по своим сверхпроводящим свойствам при выше­указанной реакции. Критическая температура этого со­единения определяется возникновением в кристалличе­ской структуре в основном селенид- ионов Se22- .

Для проверки правильности изложенной теории так­же синтезировано соединение YBa2Cu3Se7 с критической температурой 371 К, что опубликовано в печати [16]. Покажем, как проведено проектирование такого сверх­проводника.

За основу проектирования сверхпроводника взято существующее химическое соединение YBa2Cu3O7. Ис­следования существующего сверхпроводника показали, что наличие пероксид - иона О22- в кристаллической структуре обусловливает температуру перехода в сверх­проводящее состояние 90 К. Заметим, что пероксид-ион О22- возникает вследствие пространственного ограниче­ния в элементарной ячейке соединения. Критическая





температура перехода Тс = 90 К подтверждается теоре­тическим расчетом в соответствии с соотношением (6.1) , приведенным выше:

Тс = 2,718 [8 + 1 + (22 + 0) 6] = 90 К.

Если кислород в соединении заменить на серу или селен, то в кристаллической структуре этих соединений возникает пирит-ион S22- или селенид-ион Se22- . Соот­ветственно критические температуры переходов опре­деляются следующим образом.

Для серы: Тс= 2,718 [16 +1 + (32 + 1) 6] = 209 К. Для селена: Тс = 2,718 [34 + 1 + (42 + 1) 6] = 372 К .

Для уточнения отметим, что ион-молекулы О22- и S22- , Se22- различаютя по энергетическому состоянию, поэто­му их квантовые числа J неодинаковы. Кроме того, ука­жем, что при замене кислорода на теллур следует ожи­дать максимально достижимую температуру перехода порядка

Тс = 2,718 [52 4- 1 4- (52 + 1) 6] = 568 К.

Экспериментальные исследования зависимости маг­нитной восприимчивости и сопротивления кристалла YBa2Cu3Se7 от температуры (см. рис. 6.3) показали, что у нас действительно систематически наблюдается сверх­проводимость, причем расчетная критическая темпера­тура перехода составляет 372 К, а измеренная — 371 К. Проведенные исследования позволили объективно вы­явить сверхпроводящие свойства полученных материа­лов и защитить их патентами [82].




325 330 335 340 345 350 355 360 365 370 375 380

б


Рис. 6.3. Экспериментальные исследования зависимости магнитной восприимчивости (а) и сопротивления (б) кристалла YBa2Cu3Se7 от

температуры

Разработка космических аппаратов для передвижения со световой скоростью в Галактике (см. далее п. 6.3) по­требовала создания сверхпроводников с критической температурой Тс = 905°С. Данные сверхпроводники по своей структуре отличаются от ромбической формы элементарного кристалла вышеприведенных керамиче-



ских соединений. Эти сверхпроводники созданы на базе металлоорганических соединений, включая железо, и от­носятся к сандвичевым соединениям [67]. Такое назва­ние структуры соединения вызвано тем, что молекула этого вещества напоминает сандвич, т. е. один из атомов в ней находится между плоскостями двух колец соеди­нений элементов. Критическая температура таких сверхпроводящих соединений определяется температу­рой кипения одной из компонент.

Для доказательства наличия сверхпроводящих свойств разработана эффективная установка (см. рис. 6.4), по­зволяющая фиксировать температуру перехода в сверх­проводящее состояние Тс по изменению знака магнит­ной восприимчивости сопротивления исследуемого ма­териала.



Рис. 6.4. Структурная схема установки для измерения параметров сверхпроводящих материалов



Для понимания напомним, что магнитная восприим­чивость к является важным показателем физических свойств материалов и связана с относительной магнит­ной проницаемостью μ выражением κ = μ - 1. Магнит­ная восприимчивость диамагнетиков отрицательна и по абсолютному значению очень мала. Сверхпроводники ведут себя как идеальные диамагнетики. Их магнитная восприимчивость равна минус 1, а относительная маг­нитная проницаемость — нулю.

Полая катушка индуктивности 1 подключалась к из­мерителю сопротивления R, емкости С и индуктивности L типа Е7-12 2, включенному в режим измерения RL. При этом катушка стационарно устанавливается в тер­мостат 3, куда помещается термопара 4, подключенная к вольтметру В7-39 5. Через каналы общего пользования приборов Е7-12 и В7-39 первичная измерительная ин­формация подавалась на устройство управления и об­работки данных специализированного типа Р - 908 6.

Первоначально при комнатной температуре было проведено измерение магнитной восприимчивости к соединения. Потом включался нагрев термостата и мас­сив зависимости κ = (L* — Lо)/Lо, = f(T), — где L* — индуктивность системы при текущей температуре, Lо — индуктивность пустой катушки, -подавался на персо­нальный компьютер 7, на мониторе которого зависи­мость κ = f(T) выводилась в графическом виде и распе­чатывалась на устройстве (принтере) 8.

Для определения температурного характера сопро­тивления исследуемого материала в вышеописанной ус­тановке катушка индуктивности 1 и измеритель R, С, L 2 заменялись на выпрямитель ВСП-50 и универсальный вольтметр В7-46, включенный в режиме измерения по­стоянного тока. В объеме кристалла сверхпроводника формировались четыре контакта. На крайние контакты подавалось напряжение от ВСП-50, сигнал от которого также шел на осциллограф С9-18, а к средним контак-




там подключался В7-46. Первичная измерительная ин­формация от данных приборов поступала на устройство управления и обработки данных Р-908, а далее измери­тельный массив направлялся в персональный компьютер, на мониторе которого выводилась зависимость Rо/R = f(T),- где Rо, R — сопротивление исследуемого образца соответственно в сверхпроводящем и несверхпроводя­щем состоянии, — затем она распечатывалась на прин­тере.

Таким образом, на основании электромагнитной кон­цепции мироздания и установления природы электри­ческого тока в соединениях удалось синтезировать очень высокотемпературные сверхпроводники для обеспечения выхода человека в Галактику.


transportnaya-logistika.html
transportnaya-sistema-v-mirovoj-ekonomike.html
transportnie-aspekti-vneshnetorgovogo-kontrakta.html
transportnie-operacii-vo-vneshneekonomicheskoj-deyatelnosti-predpriyatiya.html
transportnie-sredstva-oborudovannie-vozdushnoj-podushkoj-mobilnij-telefon-zte-evolution-cdma-1x-evdo-instrukciya-po-ekspluatacii.html
transportnij-kompleks-municipalnij-imushestvennij-kompleks-28-finansovo-byudzhetnaya-sistema-29.html
  • knigi.bystrickaya.ru/spravka-o-rezultatah-raboti-ovd-po-ashinskomu-municipalnomu-rajonu-za-fevral-2011-goda.html
  • obrazovanie.bystrickaya.ru/poyasnitelnaya-zapiska-k-rabochej-programme-po-istorii-novogo-vremeni-konec-xv-xviiivek-istorii-rossii-xvi-xviii-veka-istorii-tatarstana-vtoraya-polovina-xvi-xviii-vv-7-klass.html
  • books.bystrickaya.ru/ekonomika-narodonaseleniya.html
  • predmet.bystrickaya.ru/soderzhanie-stranica-11.html
  • exam.bystrickaya.ru/zhestkie-diski-chast-3.html
  • universitet.bystrickaya.ru/transkam-zakrit-uzhe-vtoroj-den-mchs-yuzhosetii-informacionnoe-agentstvo-ria-novosti-02022012.html
  • knowledge.bystrickaya.ru/obrazovatelnaya-oblast-iskusstvo-sostav-ekspertnih-komissij-na-visshuyu-kvalifikacionnuyu-kategoriyu.html
  • university.bystrickaya.ru/gorodskoj-okrug-volgograd-voroshilovskij-rajon-komitet-po-obrazovaniyu-i-nauke-prikaz.html
  • uchenik.bystrickaya.ru/eksperimentalnoe-issledovanie-yavleniya-elektromagnitnoj-indukcii-i-prakticheskoe-ego-primenenie.html
  • otsenki.bystrickaya.ru/referat-po-predmetu-okruzhayushij-mir-na-temu-puteshestvie-po-solnechnoj-sisteme.html
  • portfolio.bystrickaya.ru/osobennosti-bitovaniya-i-tekstoporozhdeniya-narodnih-agiograficheskih-narrativov-narodnaya-agiografiya-istochniki-syuzheti-narrativnie-modeli.html
  • turn.bystrickaya.ru/otchet-o-nauchno-issledovatelckoj-rabote-po-proektam-vniigmi-mcd-podprogrammi-10-sozdanie-edinoj-sistemi-informacii-ob-obstanovke-v-mirovom-okeane-fcp-mirovoj-okean.html
  • school.bystrickaya.ru/cel-1-obespechenie-vipolneniya-i-sozdanie-uslovij-dlya-optimizacii-rashodnih-obyazatelstv-tomskoj-oblasti-stranica-2.html
  • tasks.bystrickaya.ru/-111-tokar-spravochnik-rabot-i-professij-rabochih-etks-vipusk-2-chast-razdeli-litejnie-raboti.html
  • student.bystrickaya.ru/11-imya-doktora-doctor-name-instrukciya-po-ekspluatacii-izgotovitel.html
  • shpora.bystrickaya.ru/zadachi-1-pomoch-uchashimsya-osoznat-znachimost-razlichnih-kriteriev-vibora-professii-2-informirovat-uchashihsya-o-sostoyanii-rinka-truda-v-gorodah-oktyabrsk-i-sizran.html
  • letter.bystrickaya.ru/obrazovatelnij-standart-srednego-professionalnogo-obrazovaniya-stranica-4.html
  • desk.bystrickaya.ru/planirovanie-profilaktiki-prestuplenij-v-gorrajlinorgane-formi-i-metodi-ugolovnoj-politiki.html
  • upbringing.bystrickaya.ru/l-v-kiselev-meshanina-nikifora-nikitina-za-kramolnie-rechi-o-polyote-na-lunu-soslat-v-otdalyonnoe-selenie-bajkonur-gazeta-moskovskie-gubernskie-novosti-1848.html
  • lektsiya.bystrickaya.ru/primernaya-programma-naimenovanie-disciplini-morfologiya-zhivotnih-rekomenduetsya-dlya-napravleniya-podgotovki.html
  • nauka.bystrickaya.ru/videoteka-obshij-arhiv--geografiya-pravoslaviya--svyataya-rus--kiev-.html
  • crib.bystrickaya.ru/gu-mchs-rf-po-nizhegorodskoj-oblasti.html
  • composition.bystrickaya.ru/pochemu-gospod-posilaet-raznie-skorbi-odnim-ochen-tyazhyolie-a-drugim-lyogkie-protiv-skorbej-odno-sredstvo.html
  • education.bystrickaya.ru/12-klassifikaciya-i-tematika-ekskursij-1-ekskursiya-i-ekskursionnoe-obsluzhivanie.html
  • occupation.bystrickaya.ru/metodicheskie-ukazaniya-stranica-9.html
  • lesson.bystrickaya.ru/metodicheskie-rekomendacii-k-seminarskim-zanyatiyam-po-napravleniyu-filosofskie-problemi-estestvoznaniya-i-matematiki.html
  • knowledge.bystrickaya.ru/modnaya-parazitnaya-teoriya-zaraznih-boleznej-prilozheniya.html
  • doklad.bystrickaya.ru/voprosi-dlya-modelirovaniya-tote-1-obshij-obzor-nejro-lingvisticheskogo-programmirovaniya.html
  • literatura.bystrickaya.ru/shegebaeva-ajgerm-risbajizi-azastanni-ilmisti-iti-sayasatinda-zheke-mrge-olsilmaushili-iin-amtamasiz-etu.html
  • shkola.bystrickaya.ru/marketingovie-issledovaniya-biblioteki-vuza-ukraini.html
  • lesson.bystrickaya.ru/mezhdunarodnie-aviacionnie-organizacii-chast-8.html
  • tetrad.bystrickaya.ru/uprazhnenie-zadanie-testovoe-zadanie-tochki-peresecheniya.html
  • tasks.bystrickaya.ru/13-problemi-na-reshenie-kotorih-napravlena-podprogramma-postanovlenie-kabineta-ministrov-chuvashskoj-respubliki.html
  • shpora.bystrickaya.ru/yurij-dmitrievich-severin-vtorzhenie-dolgozhitelej-v-chuzhie-epohi-skritie-vozmozhnosti-chelovecheskogo-organizma-predislovie.html
  • znanie.bystrickaya.ru/a-s-pushkin-skazka-o-pope-i-rabotnike-ego-balde-skazka-o-zolotom-petushke-a-pogorelskij-chernaya-kurica-ili-podzemnie-zhiteli.html
  • © bystrickaya.ru
    Мобильный рефератник - для мобильных людей.